10°ごとの経緯線グリッドを施したランベルト正積円錐図法 ランベルト正積円錐図法 （ランベルトせいせきえんすいずほう、Lambert Equal-Area Conic Projection）とは、地図投影法 の一つで、正積図法（英語版） の一種である。1772年にヨハン・ハインリヒ・ランベルト が考案・発表した。
この投影法により、地球 は扇形 に投影され、緯線 は扇形の頂点を中心とする同心円弧状に、経線 は当該頂点から放射状に描かれる。アルベルス正積円錐図法 の特殊な場合として解釈でき、高緯度側の標準緯度を90°に設定したものに相当する。他方で、ランベルト正積方位図法 の一般化された場合としても解釈でき、投影される扇形の中心角を360°（すなわち円板 ）に設定した場合がランベルト正積方位図法に相当する。
以下では地球を赤道半径 a 、離心率 e の扁球 回転楕円体 として説明する。
座標 原点 を扇形の頂点に相当する投影点にとり、当該原点から赤道 へ向かう方向を正方向とした中央経線をX軸に設定し、当該中央経線の経度をλ0 とするとき、標準緯度 φs に対して、緯度 φ、経度 λ の点を
x = r ( φ ) cos k ( λ − λ 0 ) , y = r ( φ ) sin k ( λ − λ 0 ) {\displaystyle x=r(\varphi )\cos k(\lambda -\lambda _{0}),\quad y=r(\varphi )\sin k(\lambda -\lambda _{0})} r ( φ ) = S ( π / 2 ) − S ( φ ) k π {\displaystyle r(\varphi )={\sqrt {\frac {S(\pi /2)-S(\varphi )}{k\pi }}}} に投影する。ただし、
k = ( N φ s cos φ s ) 2 S ( π / 2 ) − S ( φ s ) π {\displaystyle k={\frac {\left(N_{\varphi _{s}}\cos \varphi _{s}\right)^{2}}{S(\pi /2)-S(\varphi _{s})}}\pi } S ( φ ) = 2 π ∫ 0 φ M θ N θ cos θ d θ = π a 2 ( 1 e − e ) { e sin φ 1 − ( e sin φ ) 2 + tanh − 1 ( e sin φ ) } {\displaystyle S(\varphi )=2\pi \int _{0}^{\varphi }M_{\theta }N_{\theta }\cos \theta {\mathrm {d} }\theta =\pi a^{2}\left({\frac {1}{e}}-e\right)\left\{{\frac {e\sin \varphi }{1-(e\sin \varphi )^{2}}}+\tanh ^{-1}(e\sin \varphi )\right\}} [1] であり、 M φ = a ( 1 − e 2 ) ( 1 − e 2 sin 2 φ ) 3 / 2 {\displaystyle M_{\varphi }={\frac {a(1-e^{2})}{(1-e^{2}\sin ^{2}\varphi )^{3/2}}}} N φ = a 1 − e 2 sin 2 φ {\displaystyle N_{\varphi }={\frac {a}{\sqrt {1-e^{2}\sin ^{2}\varphi }}}} 緯度 φ に対する子午線曲率半径 及び卯酉線 曲率半径である。 k = 1 {\displaystyle k=1}
^ “地理院地図の計測機能（面積）”. 国土地理院 . 2020年5月19日 閲覧。
Lambert, Johann Heinrich. 1772. Ammerkungen und Zusatze zurder Land und Himmelscharten Entwerfung . In Beyträge zum Gebrauche der Mathematik und deren Anwendung, part 3, section 6.
